两种 Mn 基蜂窝结构磁电材料——Mn4Nb2O9（MNO）和 Mn4Ta2O9（MTO）——在高压下的行为已通过拉曼光谱、同步辐射 X 射线衍射以及密度泛函理论（DFT）计算进行了研究。在 MTO 中，仅施加 0.5 GPa 的微小压力便会诱导出由局域对称性破缺驱动的同构相变。随着压力进一步升高，又在约 3.2、6 和 10 GPa 处观察到另外三个同构相变；随后在约 14 GPa 附近开始出现长程结构相变，此时常压下的 P-3c1 相开始向 P2/c 相转变。这两种相可共存至 27 GPa。其 Nb 对应物 MNO 也表现出类似的同构相变，分别出现在约 2、6.6 和 10 GPa；然而，P2/c 与 P-3c1 混合相的出现起始压力略低，约为 12.5 GPa，且两相共存可持续至 26.5 GPa。通过 DFT 计算揭示的压力依赖焓变化，进一步证实了这些长程转变。Rietveld 精修表明，晶格沿 c 轴和 a 轴之间存在显著的各向异性压缩（差异达 42–49%），从而导致 c/a 比明显降低。这种各向异性可能增强层间耦合，并在压缩过程中促进磁有序，这与低温下已报道的类似拉曼模的出现，以及拉曼模线宽和强度的异常变化相一致。拉曼自能参数的显著变化、约化压力—欧拉应变曲线中的异常，以及 MTO 相较于 MNO 在更低压力下便出现局域对称性破缺的现象，都突显了与 Nb5+ 和 Ta5+ 阳离子相关的自旋—轨道耦合强度差异及轨道杂化效应所起的关键作用。

我们报告了对自旋驱动铁电化合物 Mn4Nb2O9（MNO）和 Mn4Ta2O9（MTO）所开展的详细拉曼光谱和磁化率研究。两种体系在短程磁有序温度以下（Tsro ∼ 223 K）均表现出显著的自旋—声子耦合，随后在长程磁有序温度处若干拉曼模进一步发生重整化（MNO 的 TN = 120 K，MTO 的 TN = 110 K）。拉曼模频率和线宽中明显的异常，以及在 Tsro 与 TN 之间出现的八面体振动模，表明体系可能发生了一个低对称性结构相变；这一现象在 MNO 中更为明显，而在 MTO 中则与磁有序密切相关。MNO 和 MTO 中拉曼模位移、线宽及积分强度在低温下表现出的不同演化特征，突显了非磁性 B 位阳离子在调控自旋—晶格耦合中的作用；这种作用源于 Nb5+（4d）与 Ta5+（5d）在自旋—轨道耦合和轨道杂化方面的差异。通过结合拉曼光谱、核磁共振以及漫反射光谱研究，我们进一步表明，与其 Co 类似物相比，Mn 基体系具有更为扭曲的局域结构；同时，尽管它们的带隙相近，其电子结构仍存在差异。这些结果为理解 Mn 基和 Co 基 A4B2O9 磁电体系中的自旋—晶格耦合提供了全面认识。

我们结合X射线与中子衍射、拉曼光谱以及 ^121Sb 核磁共振（NMR）实验，并辅以第一性原理计算，对 AgSbTe2 进行了系统研究，旨在阐明其晶体结构。尽管衍射方法无法对其结构作出明确判定，拉曼和 NMR 数据结合电场梯度计算结果，均有力支持其属于菱方晶系 R?3m 相。此外，实验与计算所得拉曼光谱之间的良好一致性进一步证实了这一结论，从而解决了关于 AgSbTe2 化合物精确晶体结构长达60年的争论。

Arxiv 上有一份新的预印本，总结了我们最近对 181 和 208 GPa 之间的浓氢气相 III 的研究。这是我们首次能够在如此极端的条件下使用我们开发的高分辨率技术。更多信息，请参阅我们的出版物部分。